全息術(shù)最早與1947年由匈牙利物理學(xué)家Denise Gabor（1900-1979）發(fā)現(xiàn)，并因此獲得了1971年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。其
他物理學(xué)家也進(jìn)行了很多開(kāi)創(chuàng)性的工作，例如Mieczys?aw Wolfke解決了之前的技術(shù)問(wèn)題，以使優(yōu)化有了可能。這項(xiàng)發(fā)
現(xiàn)其實(shí)是英國(guó)一家公司在改進(jìn)電子顯微鏡的過(guò)程中不經(jīng)意的產(chǎn)物（專(zhuān)利號(hào)GB685286）。這項(xiàng)技術(shù)最開(kāi)始使用的仍然是
電子顯微鏡，所以最開(kāi)始被稱(chēng)為“電子全息圖”。作為光學(xué)領(lǐng)域的全息圖直到1960年激光技術(shù)發(fā)明后才得以開(kāi)始。
第一張記錄了三維物體的全息圖是在1962年由Yuri Denisyuk、Emmett Leith、 Juris Upatnieks在美國(guó)拍攝的。
全息圖有很多種，例如投射全息圖、反射全息圖、彩虹全息圖等
普通照相，只能記錄物體光場(chǎng)的強(qiáng)度（復(fù)振幅模的平方），它不能表征物體的全部信息。采用全息方法，同樣也是記
錄光場(chǎng)的強(qiáng)度，但它是參考光和物光干涉后的強(qiáng)度。對(duì)采用如此方法記錄下來(lái)的光強(qiáng)（晶體或全息膠片中），利用參
考光再現(xiàn)時(shí)，可以將全面表征物體信息的物光的復(fù)振幅表現(xiàn)出來(lái)。 其制作過(guò)程如下。 對(duì)一束相干光（頻率
嚴(yán)格一致，表現(xiàn)為可以產(chǎn)生明顯的干涉作用）進(jìn)行1：1分光，照射到拍攝物體的稱(chēng)為物光，另一束稱(chēng)為參考光。保證
光程（光走的距離）近似相同的情況下，使在物體上反射的物光和參考光在晶體（或者全息底片）上進(jìn)行干涉。
觀察的時(shí)候只要使用參考光照射全息底片，即可在全息底片上觀測(cè)到原來(lái)的三維物體。 這是最簡(jiǎn)單的全息圖原理
，此外，還有白光（指非相干光源，例如燈光、日光）即可再現(xiàn)的全息圖（廣泛應(yīng)用于防偽標(biāo)識(shí)），彩色全息圖（可
以用白光再現(xiàn)被攝物體的顏色）等等。這些全息圖的制作過(guò)程相當(dāng)復(fù)雜。 雖然全息圖通常指三維光學(xué)全息圖，但
這是一個(gè)誤解。除此之外，聲場(chǎng)也可以被制作成全息圖。
